Üldiselt on laseri kiirituse intensiivsus Gaussi intensiivsus ja laseri kasutamise protsessis kasutatakse tavaliselt kiiri vastavalt optilist süsteemi.

Erinevalt geomeetrilise optika lineaarsest teooriast on Gaussi kiire optilise teisenduse teooria mittelineaarne, mis on tihedalt seotud laserkiire enda parameetritega ja optilise süsteemi suhtelise asukohaga.

Gaussi laserkiire kirjeldamiseks on palju parameetreid, kuid praktiliste ülesannete lahendamisel kasutatakse sageli seost punkti raadiuse ja kiire vöökoha vahel. See tähendab, et langeva tala vöö raadius (ω₁) ja optilise teisendussüsteemi kaugus (z₁) on teada ja seejärel teisendatud tala vööraadius (ω₂), tala vöö asend (z₂) ja punkti raadius (ω₃) mis tahes asendis (z) saadakse. Keskenduge objektiivile ja valige vastavalt võrdlustasandiks 1 ja võrdlustasapinnaks 2 objektiivi esi- ja tagaosa vööasend, nagu on näidatud joonisel 1.

                     Joonis 1 Gaussi transformatsioon õhukese läätse kaudu

Vastavalt parameetrile q Gaussi kiire teooria, q₁ ja q₂ kahel võrdlustasandil võib väljendada järgmiselt:

Ülaltoodud valemis: The f_e1 ja f_e2 on vastavalt konfookuse parameetrid enne ja pärast Gaussi kiire teisendust. Pärast seda, kui Gaussi kiir läbib vaba ruumi z₁, õhuke fookuskaugusega objektiiv F ja vaba ruumi z₂, vastavalt ABCD edastusmaatriksi teooriast saab järgmise:

Vahepeal q₁ ja q₂ rahuldada järgmisi suhteid:

Kombineerides ülaltoodud valemid ja muutes võrrandi mõlemas otsas olevad reaal- ja kujuteldavad osad vastavalt võrdseks, saame:

Võrrandid (4) – (6) on teisendussuhe vöökoha ja Gaussi kiire laigu suuruse vahel pärast õhukese läätse läbimist.